गैस स्टर्न प्रयोगों की औसत सांख्यिकीय विशेषताएँ। गैस अणुओं के वेग को मापना। स्टर्न का अनुभव. मैक्सवेल वितरण. एक समान गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में आदर्श गैस

ब्राउन रॉबर्ट (), अंग्रेजी वनस्पतिशास्त्री ने पादप कोशिका के केंद्रक और बीजांड की संरचना का वर्णन किया। 1828 में उन्होंने "माइक्रोस्कोप से अवलोकन पर एक संक्षिप्त रिपोर्ट..." प्रकाशित की, जिसमें उन्होंने अपने द्वारा खोजे गए ब्राउनियन कणों की गति का वर्णन किया। पादप कोशिका के केंद्रक और बीजांड की संरचना का वर्णन किया। 1828 में उन्होंने "माइक्रोस्कोप से अवलोकन पर एक संक्षिप्त रिपोर्ट..." प्रकाशित की, जिसमें उन्होंने अपने द्वारा खोजे गए ब्राउनियन कणों की गति का वर्णन किया।

ब्राउनियन गति किसी तरल या गैस में निलंबित कणों की थर्मल गति है। उन्होंने माइक्रोस्कोप के माध्यम से पानी में निलंबित काई के बीजाणुओं की जांच करके इस घटना को देखा। ब्राउनियन गति कभी नहीं रुकती; कण अनियमित रूप से चलते हैं। यह तापीय गति है.

पेरिन जीन बैपटिस्ट (), फ्रांसीसी भौतिक विज्ञानी। ब्राउनियन गति () के पेरिन के प्रयोगात्मक अध्ययन ने अंततः अणुओं के अस्तित्व की वास्तविकता को साबित कर दिया। नोबेल पुरस्कार (1926)।

पेरिन के प्रयोगों ने तरल की बहुत पतली परतों में ब्राउनियन कणों का अवलोकन किया और निष्कर्ष निकाला कि गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में कणों की सांद्रता गैस अणुओं की सांद्रता के समान नियम के अनुसार ऊंचाई के साथ घटनी चाहिए। लाभ यह है कि ब्राउनियन कणों का द्रव्यमान बड़े द्रव्यमान के कारण तेजी से होता है। अलग-अलग ऊंचाई पर इन कणों की गिनती के आधार पर, हमने एवोगैड्रो स्थिरांक को एक नए तरीके से निर्धारित किया।

मैक्सवेल जेम्स क्लर्क ((), अंग्रेजी भौतिक विज्ञानी, शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स के निर्माता, सांख्यिकीय भौतिकी के संस्थापकों में से एक मैक्सवेल प्रकृति के नियमों की सांख्यिकीय प्रकृति के बारे में बयान देने वाले पहले व्यक्ति थे। 1866 में उन्होंने पहला सांख्यिकीय कानून खोजा। गति द्वारा अणुओं के वितरण का नियम (मैक्सवेल वितरण)।

लुडविग बोल्ज़मैन, ऑस्ट्रियाई भौतिक विज्ञानी, सांख्यिकीय भौतिकी और भौतिक गतिकी के संस्थापकों में से एक। उन्होंने अपने नाम पर वितरण फलन और गैसों के मूल गतिज समीकरण की व्युत्पत्ति की। बोल्ट्ज़मैन ने बाहरी बल क्षेत्र में स्थित गैसों में अणुओं के वेग के वितरण के नियम को सामान्यीकृत किया, और एक मनमाना संभावित क्षेत्र () की उपस्थिति में निर्देशांक के साथ गैस अणुओं के वितरण के लिए एक सूत्र स्थापित किया।

ओटो स्टर्न (), भौतिक विज्ञानी। जर्मनी में जन्मे, 1933 से वे अमेरिका में रहे। ओटो स्टर्न ने गैस अणुओं की तापीय गति की गति मापी (1920) (स्टर्न का प्रयोग)। ओ. स्टर्न द्वारा किए गए गैस अणुओं की तापीय गति की दरों के प्रयोगात्मक निर्धारण ने गैसों के गतिज सिद्धांत की नींव की शुद्धता की पुष्टि की। नोबेल पुरस्कार, 1943.

स्टर्न का प्रयोग सिलेंडर एक स्थिर कोणीय वेग से घूमने लगे। अब जो परमाणु स्लिट से होकर गुजरते थे, वे सीधे स्लिट के विपरीत नहीं बसे, बल्कि एक निश्चित दूरी से विस्थापित हो गए, क्योंकि उनकी उड़ान के दौरान बाहरी सिलेंडर एक निश्चित कोण से घूमने में कामयाब रहा। जब सिलेंडर एक स्थिर गति से घूमते हैं, तो बाहरी सिलेंडर पर परमाणुओं द्वारा बनाई गई पट्टी की स्थिति एक निश्चित दूरी से स्थानांतरित हो जाती है।

स्टर्न का प्रयोग सिलेंडरों की त्रिज्या, उनके घूमने की गति और विस्थापन के परिमाण को जानकर परमाणुओं की गति की गति का पता लगाना आसान है। स्लॉट से बाहरी सिलेंडर की दीवार तक परमाणु टी की उड़ान का समय परमाणु द्वारा तय किए गए पथ को विभाजित करके और परमाणु वी की गति से सिलेंडर की त्रिज्या में अंतर के बराबर पाया जा सकता है। इस समय के दौरान, सिलेंडर एक कोण φ से घूमते हैं, जिसका मान कोणीय वेग ω को समय t से गुणा करके पाया जा सकता है। घूर्णन कोण का मान और बाहरी सिलेंडर R 2 की त्रिज्या को जानकर, विस्थापन L का मान ज्ञात करना और एक अभिव्यक्ति प्राप्त करना आसान है जिससे कोई परमाणु की गति की गति को व्यक्त कर सकता है।

सोचिए... स्टर्न के प्रयोग के कई दोहराव से यह स्थापित करना संभव हो गया कि बढ़ते तापमान के साथ, अधिकतम मोटाई वाली पट्टी का खंड शुरुआत में स्थानांतरित हो जाता है। इसका मतलब क्या है? उत्तर: जैसे-जैसे तापमान बढ़ता है, अणुओं की गति बढ़ती है, और फिर सबसे संभावित गति उच्च तापमान के क्षेत्र में होती है।

सूत्रों से

हम एक मोनोआटोमिक गैस के अणुओं की गति की मूल माध्य वर्ग गति की गणना के लिए एक सूत्र प्राप्त करते हैं:

जहाँ R सार्वभौमिक गैस स्थिरांक है।

इस प्रकार तापमान और गैस की प्रकृति पर निर्भर करता है। तो, हाइड्रोजन के लिए 0°C पर यह 1800 m/s के बराबर है। नाइट्रोजन के लिए - 500 मी/से.

ओ. स्टर्न प्रयोगात्मक रूप से अणुओं की गति निर्धारित करने वाले पहले व्यक्ति थे। जिस कक्ष से हवा निकाली गई है, उसमें दो समाक्षीय सिलेंडर 1 और 2 (चित्र 1) हैं, जो एक अक्ष के चारों ओर एक स्थिर कोणीय वेग से घूम सकते हैं।

धुरी के अनुदिश एक सिल्वर-प्लेटेड प्लैटिनम तार खींचा जाता है, जिसके माध्यम से विद्युत धारा प्रवाहित की जाती है। यह गर्म हो जाता है और चांदी वाष्पित हो जाती है। चांदी के परमाणु सिलेंडर 2 की दीवार में स्लॉट 4 के माध्यम से सिलेंडर 1 में प्रवेश करते हैं और इसकी आंतरिक सतह पर जमा हो जाते हैं, जिससे स्लॉट के समानांतर एक संकीर्ण पट्टी के रूप में निशान निकल जाता है। यदि सिलेंडर स्थिर हैं, तो पट्टी स्लॉट के विपरीत स्थित है (चित्र 2, ए में बिंदु बी) और इसकी मोटाई समान है।

जब सिलेंडर कोणीय वेग के साथ समान रूप से घूमता है, तो पट्टी बिंदु B के सापेक्ष दूरी s द्वारा घूर्णन के विपरीत दिशा में चलती है (चित्र 2, बी)। सिलेंडर 1 का बिंदु बी समय टी में इस दूरी से स्थानांतरित हो गया है, जो कि चांदी के परमाणुओं के लिए आर - आर के बराबर दूरी तय करने के लिए आवश्यक है, जहां आर और आर सिलेंडर 1 और 2 की त्रिज्या हैं।

सिलेंडर की सतह पर बिंदुओं की रैखिक गति कहां है 1. इसलिए

चाँदी के परमाणुओं की गति

आर, आर को जानने और प्रयोगात्मक रूप से एस को मापने के बाद, इस सूत्र का उपयोग करके चांदी के परमाणुओं की गति की औसत गति की गणना की जा सकती है। स्टर्न प्रयोग में. यह मान अणुओं की मूल माध्य वर्ग गति के सैद्धांतिक मान से मेल खाता है। यह सूत्र (1) और फलस्वरूप सूत्र (3) की वैधता के प्रायोगिक प्रमाण के रूप में कार्य करता है।

स्टर्न के प्रयोग में यह पाया गया कि घूमते सिलेंडर की सतह पर पट्टी की चौड़ाई स्लिट की ज्यामितीय छवि से बहुत बड़ी है और इसकी मोटाई विभिन्न स्थानों में समान नहीं है (चित्र 3, ए)। इसे केवल इस तथ्य से समझाया जा सकता है कि चांदी के परमाणु अलग-अलग गति से चलते हैं। एक निश्चित गति से उड़ते हुए परमाणु बिंदु B' तक पहुँचते हैं। तेजी से उड़ने वाले परमाणु चित्र 2 में बिंदु B' के ऊपर स्थित एक बिंदु पर समाप्त होते हैं, और धीमी गति से उड़ने वाले परमाणु बिंदु B' के नीचे समाप्त होते हैं। इस प्रकार, छवि में प्रत्येक बिंदु एक निश्चित गति से मेल खाता है, जिसे अनुभव से आसानी से निर्धारित किया जा सकता है। यह इस तथ्य को स्पष्ट करता है कि सिलेंडर की सतह पर जमा चांदी के परमाणुओं की परत की मोटाई हर जगह समान नहीं होती है। सबसे अधिक मोटाई परत के मध्य भाग में होती है, और किनारों पर मोटाई कम हो जाती है।

माइक्रोस्कोप का उपयोग करके जमा चांदी की एक पट्टी के क्रॉस-सेक्शनल आकार का अध्ययन करने से पता चला कि इसका आकार लगभग चित्र 3, बी में दिखाए गए आकार के अनुरूप है। जमा परत की मोटाई के आधार पर, चांदी के परमाणुओं के वेग वितरण का अंदाजा लगाया जा सकता है।

आइए हम चांदी के परमाणुओं के प्रयोगात्मक रूप से मापे गए वेगों की पूरी श्रृंखला को छोटे परमाणुओं में विभाजित करें। मान लीजिए इस अंतराल की गतियों में से एक है। परत के घनत्व का उपयोग करके, हम से सीमा में गति वाले परमाणुओं की संख्या की गणना करते हैं, और फ़ंक्शन को प्लॉट करते हैं

जहां N सिलेंडर की सतह पर जमा चांदी के परमाणुओं की कुल संख्या है। हमें चित्र 4 में दिखाया गया वक्र प्राप्त होता है। इसे अणुओं का वेग वितरण फलन कहा जाता है।

छायांकित क्षेत्र का क्षेत्रफल है

वे। भीतर गति वाले परमाणुओं की सापेक्ष संख्या के बराबर

हम देखते हैं कि विभिन्न अंतरालों से गति वाले कणों की संख्या बिल्कुल भिन्न होती है। कुछ गति होती है, जिसके मान के आसपास वे गति होती है जिस पर सबसे बड़ी संख्या में अणु चलते हैं। इसे सबसे संभावित गति कहा जाता है, और यह चित्र 4 में अधिकतम से मेल खाती है। यह वक्र जे मैक्सवेल द्वारा प्राप्त वक्र से अच्छी तरह से मेल खाता है, जिन्होंने सांख्यिकीय पद्धति का उपयोग करके सैद्धांतिक रूप से साबित किया है कि गैसों में जो थर्मोडायनामिक स्थिति में हैं संतुलन, एक निश्चित मूल्य स्थापित किया जाता है जो समय के साथ नहीं बदलता है, गति से अणुओं का वितरण, जो एक अच्छी तरह से परिभाषित सांख्यिकीय कानून का पालन करता है, जिसे रेखांकन द्वारा वक्र द्वारा दर्शाया गया है। सबसे संभावित गति, जैसा कि मैक्सवेल ने दिखाया, सूत्र के अनुसार गैस के तापमान और उसके अणुओं के द्रव्यमान पर निर्भर करता है

बुनियादी बातों की शुद्धता गैसों का गतिज सिद्धांत . प्रयोग में अध्ययन के तहत गैस दुर्लभ चांदी वाष्प थी, जो विद्युत प्रवाह द्वारा गर्म किए गए प्लैटिनम तार पर जमा चांदी की परत के वाष्पीकरण द्वारा प्राप्त की गई थी। तार एक बर्तन में स्थित था जहाँ से हवा को बाहर निकाला जाता था, इसलिए चाँदी के परमाणु तार से सभी दिशाओं में स्वतंत्र रूप से बिखर गए। उड़ने वाले परमाणुओं की एक संकीर्ण किरण प्राप्त करने के लिए, उनके मार्ग में एक भट्ठा के साथ एक अवरोध स्थापित किया गया था, जिसके माध्यम से परमाणु एक पीतल की प्लेट पर गिरते थे जो कमरे के तापमान पर थी। इस पर चांदी के परमाणु एक संकीर्ण पट्टी के रूप में जमा हो गए, जिससे भट्ठा की चांदी की छवि बन गई। पूरे उपकरण को प्लेट के तल के समानांतर एक अक्ष के चारों ओर तेजी से घुमाने के लिए एक विशेष उपकरण का उपयोग किया गया था। उपकरण के घूमने के कारण, परमाणु प्लेट पर दूसरी जगह गिर गए: जबकि वे दूर उड़ गए एलस्लॉट से प्लेट तक, प्लेट स्थानांतरित हो गई। विस्थापन उपकरण के कोणीय वेग w के साथ बढ़ता है और बढ़ती गति के साथ घटता है वीचाँदी के परमाणु. जानना डब्ल्यू और एल, निर्धारित किया जा सकता है वीचूँकि परमाणु अलग-अलग गति से चलते हैं, उपकरण को घुमाने पर पट्टी धुंधली हो जाती है और चौड़ी हो जाती है। पट्टी पर किसी दिए गए स्थान पर जमाव का घनत्व एक निश्चित गति से चलने वाले परमाणुओं की संख्या के समानुपाती होता है। उच्चतम घनत्व परमाणुओं की सबसे संभावित गति से मेल खाता है। में प्राप्त हुआ कठोर अनुभवसर्वाधिक संभावित गति के मान इसके आधार पर प्राप्त सैद्धांतिक मूल्य के साथ अच्छे समझौते में हैं मैक्सवेल वितरण गति से अणु.

शब्द के बारे में लेख " कठोर अनुभवग्रेट सोवियत इनसाइक्लोपीडिया को 5743 बार पढ़ा गया

प्रसार और ब्राउनियन गति का अध्ययन गैस अणुओं की अराजक गति की गति के बारे में कुछ जानकारी प्रदान करता है। इसके निर्धारण के लिए सबसे सरल और सबसे दृश्य प्रयोगों में से एक ओ. स्टर्न का प्रयोग है, जो उनके द्वारा 1920 में किया गया था। इस प्रयोग का सार इस प्रकार है।

एक क्षैतिज मेज पर, जो O अक्ष के चारों ओर घूम सकती है (चित्र 3.2), बेलनाकार सतह A और B को मेज के लंबवत मजबूत किया जाता है। सतह B ठोस है, और सतह A में O अक्ष के समानांतर एक संकीर्ण स्लॉट है। एक सिल्वर-प्लेटेड प्लैटिनम तार O अक्ष के अनुदिश लंबवत स्थित होता है, जो विद्युत परिपथ में शामिल होता है। जब करंट प्रवाहित किया जाता है, तो तार चमकने लगता है और उसकी सतह से चांदी वाष्पित हो जाती है। चांदी के अणु सभी दिशाओं में उड़ते हैं और मुख्य रूप से बेलनाकार सतह ए के अंदरूनी हिस्से पर बस जाते हैं। चांदी के अणुओं की केवल एक संकीर्ण किरण इस अंतराल से उड़ती है

सतह और सतह बी पर क्षेत्र एम में बस जाता है। एम में जमा की चौड़ाई सतह ए में अंतराल की चौड़ाई से निर्धारित होती है। हवा के अणुओं के साथ टकराव के दौरान चांदी के अणुओं को बिखरने से रोकने के लिए, पूरी स्थापना को कवर किया जाता है एक टोपी, जिसके नीचे से हवा बाहर निकाली जाती है। सतह A में अंतर जितना कम होगा, क्षेत्र M में कोटिंग उतनी ही संकीर्ण होगी और अणुओं की गति की गति को अधिक सटीक रूप से निर्धारित किया जा सकता है।

गति की परिभाषा निम्नलिखित विचार पर आधारित है। यदि पूरे इंस्टॉलेशन को निरंतर कोणीय वेग के साथ ओ अक्ष के चारों ओर घूर्णन में लाया जाता है, तो उस समय के दौरान जब अणु स्लिट से सतह बी तक उड़ता है, बाद वाले को घूमने का समय मिलेगा और जमा क्षेत्र एम से स्थानांतरित हो जाएगा क्षेत्र K. नतीजतन, त्रिज्या के साथ अणु की उड़ान का समय और सतह B के बिंदु M का समान दूरी से विस्थापन का समय। चूँकि अणु समान रूप से उड़ता है

वांछित गति कहां है, बेलनाकार सतह ए की त्रिज्या है। चूंकि सतह बी पर बिंदुओं की रैखिक गति दक्षिण के बराबर है, समय को दूसरे सूत्र द्वारा व्यक्त किया जा सकता है:

इस प्रकार,

चूंकि प्रयोग के दौरान वे स्थिर रहते हैं और पहले से निर्धारित होते हैं, तो मापकर आप अणु की गति का पता लगा सकते हैं। स्टर्न के प्रयोग में यह 500 मीटर/सेकेंड के करीब निकला।

चूँकि क्षेत्र K में जमाव धुंधला दिखाई देता है, हम यह निष्कर्ष निकाल सकते हैं कि चांदी के अणु अलग-अलग गति से सतह B की ओर उड़ते हैं। औसत आणविक गति को सूत्र द्वारा गणितीय रूप से व्यक्त किया जा सकता है

उदाहरण के तौर पर, हम देखते हैं कि 0 डिग्री सेल्सियस पर हाइड्रोजन अणुओं की औसत गति 1840 मीटर/सेकेंड है, और नाइट्रोजन की औसत गति 493 मीटर/सेकेंड है। K क्षेत्र में पट्टिका की मोटाई में परिवर्तन से अणुओं के उनकी गति की गति के अनुसार वितरण का अंदाजा मिलता है। इससे पता चलता है कि अणुओं की एक छोटी संख्या की गति औसत गति से कई गुना अधिक होती है।

(सोचें कि चित्र 3.2 में उन्होंने अणुओं का निशान कहाँ छोड़ा है जिनकी गति औसत गति से अधिक है और यदि तार O में धारा बढ़ा दी जाए तो जमाव की स्थिति कैसे बदल जाएगी।)

यह धारणा कि किसी पिंड के अणुओं की कोई भी गति हो सकती है, पहली बार 1856 में एक अंग्रेजी भौतिक विज्ञानी द्वारा सैद्धांतिक रूप से सिद्ध की गई थी। जे मैक्सवेल. उनका मानना ​​था कि किसी निश्चित समय पर अणुओं की गति यादृच्छिक होती है, और इसलिए उनकी गति का वितरण प्रकृति में सांख्यिकीय होता है ( मैक्सवेल वितरण).

उनके द्वारा स्थापित अणुओं के वेग वितरण की प्रकृति को चित्र में दिखाए गए वक्र द्वारा रेखांकन द्वारा दर्शाया गया है। 1.17. अधिकतम (हिलॉक) की उपस्थिति इंगित करती है कि अधिकांश अणुओं का वेग एक निश्चित अंतराल के भीतर आता है। यह असममित है, क्योंकि छोटे अणुओं की तुलना में उच्च गति वाले अणु कम होते हैं।

तेज़ अणु सामान्य परिस्थितियों में कई भौतिक प्रक्रियाओं का मार्ग निर्धारित करते हैं। उदाहरण के लिए, उनके लिए धन्यवाद, तरल पदार्थों का वाष्पीकरण होता है, क्योंकि कमरे के तापमान पर अधिकांश अणुओं में अन्य अणुओं के साथ बंधन तोड़ने के लिए पर्याप्त ऊर्जा नहीं होती है (यह बहुत अधिक है (3/2)। केटी), लेकिन उच्च गति वाले अणुओं के लिए यह काफी है।

चावल। 1.18. ओ. स्टर्न का अनुभव

अणुओं का मैक्सवेल वेग वितरण लंबे समय तक प्रयोगात्मक रूप से अपुष्ट रहा, और केवल 1920 में जर्मन वैज्ञानिक ओ. कठोरप्रयोगात्मक रूप से मापने में कामयाब रहे अणुओं की तापीय गति की गति.

एक क्षैतिज मेज पर, जो एक ऊर्ध्वाधर अक्ष के चारों ओर घूम सकती थी (चित्र 1.18), दो समाक्षीय सिलेंडर ए और बी थे। जिनसे हवा को 10 -8 पा के क्रम के दबाव में पंप किया गया था। सिलेंडरों की धुरी के साथ एक प्लैटिनम तार सी था, जो चांदी की पतली परत से लेपित था। जब विद्युत धारा तार से होकर गुजरती है, तो यह गर्म हो जाता है, और इसकी सतह से चांदी तेजी से वाष्पित हो जाती है, जो मुख्य रूप से सिलेंडर ए की आंतरिक सतह पर जम जाती है। चांदी के कुछ अणु सिलेंडर ए में एक संकीर्ण अंतराल से होकर बाहर की ओर निकल जाते हैं, और समाप्त हो जाते हैं। सतह पर ऊपर। सिलेंडर बी। यदि सिलेंडर घूमते नहीं हैं, तो चांदी के अणु, एक सीधी रेखा में चलते हुए, बिंदु डी के सर्कल में स्लिट के विपरीत स्थित होते हैं। जब सिस्टम लगभग 2500 के कोणीय वेग के साथ गति में सेट होता था -2700 आरपीएस, स्लिट की छवि बिंदु ई पर स्थानांतरित हो गई, और इसके किनारे "क्षयग्रस्त" हो गए, जिससे कोमल ढलान वाला एक टीला बन गया।

विज्ञान के क्षेत्र में कठोर अनुभवअंततः आणविक गतिज सिद्धांत की वैधता की पुष्टि हुई।

उस विस्थापन को ध्यान में रखते हुए एल =वी. टी = ω चूहा, और अणुओं की उड़ान का समय टी = (आर बी -आर ए) /वी, हम पाते हैं:

एल =ω(आर बी -आर ए)आर ए/वी.

जैसा कि सूत्र से देखा जा सकता है, बिंदु D से किसी अणु का विस्थापन उसकी गति की गति पर निर्भर करता है। डेटा से चांदी के अणुओं की गति की गणना स्टर्न का अनुभवलगभग 1200 डिग्री सेल्सियस के कुंडल तापमान पर उन्होंने 560 से 640 मीटर/सेकेंड तक का मान दिया, जो 584 मीटर/सेकेंड की सैद्धांतिक रूप से निर्धारित औसत आणविक गति के साथ अच्छा समझौता था।

गैस अणुओं की तापीय गति की औसत गति समीकरण का उपयोग करके पाई जा सकती है पी =एनएम 0वी̅ 2 एक्स:

ई = (3/2). केटी = एम 0 वी̅ 2/2.

अतः अणु की स्थानांतरीय गति की गति का औसत वर्ग बराबर है:

v̅ 2 = 3केटी/म 0 ,या वी=√(व̅ 2)=√(3 केटी/म 0). साइट से सामग्री

किसी अणु की गति के माध्य वर्ग का वर्गमूल कहलाता है माध्य वर्ग गति.

यह मानते हुए कि सूत्र से k = R / N A और m 0 = M / N A है वी=√(3 केटी/म0)हम पाते हैं:

वी=√ (3आरटी/एम).

इस सूत्र का उपयोग करके, आप किसी भी गैस के अणुओं की मूल माध्य वर्ग गति की गणना कर सकते हैं। उदाहरण के लिए, 20°C पर ( टी= 293K) ऑक्सीजन के लिए यह 478 m/s, वायु के लिए - 502 m/s, हाइड्रोजन के लिए - 1911 m/s है। इतनी महत्वपूर्ण गति (लगभग किसी गैस में ध्वनि प्रसार की गति के बराबर) पर भी, गैस अणुओं की गति इतनी तेज़ नहीं होती है, क्योंकि उनके बीच कई टकराव होते हैं। इसलिए, एक अणु की गति का प्रक्षेप पथ ब्राउनियन कण के प्रक्षेप पथ जैसा दिखता है।

किसी अणु की मूल माध्य वर्ग गति उसकी तापीय गति की औसत गति से बहुत अधिक भिन्न नहीं होती - यह लगभग 1.2 गुना अधिक होती है।

इस पृष्ठ पर निम्नलिखित विषयों पर सामग्री है:

• आणविक भौतिकी रिपोर्ट

• ग्रेड 10 भौतिकी अणुओं की गति की गति कठोर अनुभव

• स्टर्न का अनुभव संक्षेप में

• कठोर अनुभव के बारे में सार

• स्टर्न के भौतिकी अनुभव पर रिपोर्ट

इस सामग्री के बारे में प्रश्न: